Микроэлектроника, 2021, T. 50, № 4, стр. 314-320
Эффект самонагревания в субмикронных КНИ КМОП транзисторах
С. В. Румянцев a, *, А. С. Новоселов a, **, Н. В. Масальский a, ***
a Федеральное государственное учреждение Федеральный научный центр Научно-исследовательский институт системных исследований Российской АН
117218 Москва, Нахимовский проспект, 36, корп. 1, Россия
* E-mail: Sergey_Rumyancev@srisa.ru
** E-mail: Anton_Novoselov@srisa.ru
*** E-mail: volkov@niisi.ras.ru
Поступила в редакцию 14.07.2020
После доработки 05.11.2020
Принята к публикации 07.12.2020
Аннотация
Обсуждаются результаты исследования вклада механизма самонагревания в вольт-амперные характеристики частично обедненных КНИ МОП транзисторов с топологическими нормами 0.25, 0.35 и 0.5 микрон при высоких управляющих напряжениях и температуре 25 и 300°С. Показано, что действие данного механизма существенно изменяет вольт-амперные характеристики всех исследуемых типов транзисторов. Определены отличия во влиянии механизма самонагревания на характеристики транзисторов n- и p-типа для анализируемых технологических норм.
ВВЕДЕНИЕ
Эффект самонагревания для субмикронных КНИ транзисторов обладает редким деградационным свойством, он является самым серьезным ограничением при высоких значениях затворных (Ugs) и стоковых (Uds) напряжений на транзисторе [1–3]. В данном случае его проявление приводит к резкому росту локального перегрева устройства. Поэтому его не учет при разработке микроэлектронной аппаратуры сопряжен с высокой вероятностью неконтролируемой работы микросхем входящих в ее состав, чаще всего в предельных режимах работы. Несомненно, от этого пострадает и надежность аппаратуры в целом.
Отметим, что технология КНИ является основной технологической платформой высокотемпературной электроники [4]. Она способна эффективно снижать температурную деградацию ключевых характеристик кремниевого МОП транзистора.
В проведенных исследованиях решается задача в условиях стационарных электрических и тепловых полей определить вклад эффекта самонагревания в вольт-амперные характеристики (ВАХ) субмикронных n- и p- канальных КНИ МОП транзисторов в температурном диапазоне от 25 до 300°С для трех технологических процессов с топологическими нормами 0.25, 0.35 и 0.5 мкм.
Представляемая работа является продолжением нашей работы [5]. Мы в своих настоящих исследованиях используем экспериментальные методики и математические модели, апробированные в ней.
1. ТЕСТОВЫЕ ТРАНЗИСТОРЫ
Для исследований были разработаны тестовые кристаллы для соответствующих топологических норм, каждый из которых содержал конструктивные варианты работающих в режиме частичного обеднения n- и p- транзисторов А- и Н-типов [6, 7]. Все использованные КНИ структуры изготовлены по технологии SIMOX. Основные параметры КНИ-структуры приведены ниже в табл. 1–3, где W, L – ширина и длина активной области транзистора.
Таблица 1.
Наименование слоев и областей | Толщина, мкм | ||
---|---|---|---|
0.25КНИ | 0.35КНИ | 0.5КНИ | |
Области скрытого изолирующего окисла | 0.14–0.16 | 0.14–0.16 | 0.15 |
Области истока и стока N- и P-канальных транзисторов | 0.18–0.20 | 0.18–0.20 | 0.19 |
Области боковой изоляции | 0.20–0.25 | 0.20–0.25 | 0.19 |
Области подзатворного окисла | 0.0040–0.0045 | 0.006–0.007 | 0.0110–0.012 |
Области поликремния затвора | 0.25–0.27 | 0.25–0.27 | 0.24–0.28 |
Таблица 2.
Наименование области | Легирующая примесь | Уровень легирования, 1/см–3 | ||
---|---|---|---|---|
0.25КНИ | 0.35КНИ | 0.5КНИ | ||
PWELL | Бор | 4.00E + 17 | 2.50E + 17 | 1.90E + 17 |
NWELL | Фосфор | 6.00E + 17 | 2.70E + 17 | 2.10E + 17 |
PLDD | Бор | 9.00E + 18 | 9.00E + 18 | 9.00E + 18 |
NLDD | Фосфор | 1.10E + 19 | 1.10E + 19 | 1.10E + 19 |
PPLUS | Бор | 1.50E + 20 | 1.50E + 20 | 1.50E + 20 |
NPLUS | Фосфор | 2.00E + 20 | 2.00E + 20 | 2.00E + 20 |
Таблица 3.
Технология 0.25КНИ | ||||
Тип | А | Н | ||
Проводимость | n | p | n | p |
L, мкм | 0.24 | 0.24 | 0.28 | 0.28 |
W, мкм | 4.8 | 4.8 | 2.66 | 4.76 |
Технология 0.35КНИ | ||||
Тип | А | Н | ||
Проводимость | n | p | n | p |
L, мкм | 0.35 | 0.35 | 0.35 | 0.35 |
W, мкм | 3.5 | 7.0 | 3.5 | 7.0 |
Технология 0.5КНИ | ||||
Тип | А | Н | ||
Проводимость | n | p | n | p |
L, мкм | 0.5 | 0.5 | 0.5 | 0.5 |
W, мкм | 8.6 | 8.6 | 10.0 | 10.0 |
2. РЕЗУЛЬТАТЫ ИЗМЕРЕНИЯ И МОДЕЛИРОВАНИЯ
В работе решалась задача – определить вклад механизма самонагревания в ВАХ для стационарных электрических и тепловых полей. Мы тестировали КНИ пластины, на всех гранях которых происходит свободный теплообмен с окружающей средой, температура которой постоянна. Измерения ВАХ транзисторов выполнялись на измерительном комплексе Keysight Technologies с зондовой станцией Suss Microtech, позволяющем проводить измерения на пластине в диапазоне температур от –60 до 300°С. Измерения выполнялись по истечении длительного промежутка времени, в течении которого, по нашим оценкам, прекращались все тепловые переходные процессы.
Вклад самонагревания экстрагируется из результатов моделирования, поскольку экспериментально его необходимо экстрагировать из измерений стоковой проводимости в импульсном режиме [8]. Это путь очень ресурсно-затратный, поскольку в каждом случае необходимо подбирать длительность импульса.
Для моделирования электротепловых характеристик КНИ МОП транзистора мы рассматривали четырехслойную структуру, схема которой приведена на рис. 1.
Каждый слой характеризуется собственным температурным распределением и теплофизическими параметрами: плотностью, теплоемкостью, теплопроводностью [1, 9]. Источник тепла расположен внутри структуры и является активной (рабочей) областью транзистора с площадью sa = W × L. Геометрические размеры слоев 1, 3, 4 и 5 по длине и ширине совпадают и составляют 20 мкм. Размеры слоя 2 (значения L и W) выбираются из таблицы для каждой технологии, типа конструкции и типа проводимости транзистора. Толщина слоев 1, 2 и 3 выбираются из таблиц по тому же правилу. Для всех образцов толщина слоя 4 равна 0.6 мм и толщина слоя 5–10 мкм.
ВАХ для каждого типа КНИ МОП транзисторов вычисляются с помощью апробированной токовой модели с учетом эффекта самонагревания [5], откалиброванной на основе экспериментальных данных для температуры 25°С.
Температурное поле в рассматриваемой структуре для стационарного случая определяем из решения системы уравнений теплопроводности и электротепловой обратной связи [10] с учетом того, что, во-первых, температура активной области транзистора Та постоянна по всему ее объему, во-вторых, рассеиваемая транзистором мощность зависит от Та, в третьих градиент температуры активной области транзисторов n- и p-типов с ростом окружающей температуры одинаков [5]. Распределения температуры рассчитываются численно с использованием итерационного алгоритма во взаимодействии с программной средой COMSOL Multiphysics [11] до тех пор, пока рассеиваемая мощность не будет изменяться.
На рисунках ниже приведены ВАХ КНИ МОП транзистора n- и p-типа Ids(Uds), которые позволяют оценить влияние механизма самонагревания в диапазоне температур окружающей среды от 25 до 300°С.
3. МОДЕЛИРОВАНИЕ И ОБСУЖДЕНИЕ
Согласно приведенным результатам калибровка моделей транзисторов проведена на приемлемом уровне – максимальное отклонение данных составляет менее 5%. Отличие для n- и p- транзисторов напрямую связано с температурно-зависимыми особенностями переноса заряда в обоих типах транзисторов [12].
По результатам моделирования видно, что действие механизма самонагревания для КНИ МОП транзисторов обоих типов существенно изменяют ВАХ. Относительное уменьшение максимального тока транзистора, в этом случае для n- и p-транзисторов достигает 22 и 20.6% соответственно. Что также объясняется особенностями переноса заряда. При температуре 300°С этот вклад существенно снижается и составляет около 8% для всех типов транзисторов.
На рис. 2–7 приведены численно рассчитанные зависимости вклада самонагревания в ВАХ исследуемых транзисторов от ширины транзистора (ΔIds(W)) для температур окружающей среды от 25 до 300°С.
Из полученных данных следует, что все зависимости ΔIds(W) нелинейные, однако на них можно выделить линейный участок характерный для области W > 3L (при максимальных стоковом и затворном напряжениях). Также следует отметить, что вклад для транзисторов с n-проводимостью всегда превалирует над р-типом. Это отличие также зависит от температуры. Разница между вкладом самонагревания для n- и р-типов при 25°С примерно в два раза больше, чем при 300°С.
В табл. 4 для всех исследуемых транзисторов приведены вызванное действием механизма самонагревания максимальное и минимальное уменьшение тока транзистора ΔIds, связанное с граничными значениями ширины транзистора W, которые определяются требованиями проектирования.
Таблица 4.
Тип | А | Н | ||
---|---|---|---|---|
проводимость | n | p | n | p |
0.25 | 0.0/0.2973 | 0.0/0.3839 | 0.0/0.4702 | 0.0/0.3249 |
0.35 | 0.0/0.4903 | 0.0/0.4910 | 0.0/0.4939 | 0.0/0.495 |
0.5 | 0.0/0.5681 | 0.0/0.4926 | 0.01/0.7238 | 0.0/0.5561 |
Важно, что при небольших флуктуациях температуры из-за консервативности системы вклад самонагревания практически не изменяется. Для 25°С численно установлено, что если флуктуации составляют до 1.5°С, то вклад самонагревания практически не изменяется. При 300°С максимальное значение отклонения температуры может достигать 8°С.
При снижении затворного напряжениях эффект самонагревания проявляется менее значительно в основном из-за изменения транспорта носителей, связанного с уменьшением напряженности продольного электрического поля. Уровень рассеиваемой мощности ниже из-за более низкого тока транзистора, температура активной области также заметно снижается [5]. Это приводит к ослаблению эффекта самонагревания.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
На основе экспериментальных данных численно исследован вклад эффекта самонагревания в ВАХ частично обедненных КНИ МОП транзисторов, выполненных по технологии с топологическими нормами 0.25, 0.35 и 0.5 микрон при высоких управляющих напряжениях и температуре 25 и 300°С. Из результатов моделирования на апробированной токовой модели с учетом механизма самонагревания видно, что действие механизма самонагревания существенно изменяет ВАХ всех исследуемых типов транзисторов. Относительное уменьшение максимального тока транзистора, в этом случае для n- и p-транзисторов достигает 22 и 20.6% соответственно. При температуре 300°С этот вклад существенно снижается и составляет около 8% для всех типов транзисторов. Численно рассчитанные зависимости вклада самонагревания от ширины транзистора нелинейные, однако на них можно выделить линейный участок характерный для области W > 3L (при максимальных стоковом и затворном напряжениях). Следует отметить, что вклад для транзисторов с n-проводимостью всегда превалирует над р-типом. Это отличие также зависит от температуры. Разница между вкладом самонагревания для n- и р-типов при 25°С примерно в два раза больше, чем при 300°С.
Полученные результаты позволяют критически оценить влияние эффекта самонагревания на характеристики транзисторов, что является чрезвычайно актуальной и важной задачей при разработке термостабильных микросхем.
Публикация выполнена в рамках государственного задания ФГУ ФНЦ НИИСИ РАН на 2021 год (Проведение фундаментальных научных исследований (47 ГП) по теме № 0580-2021-0006).
Список литературы
Fiegna C., Yang Y., Sangiorgi E., O’Neill A.G. Analysis of self-heating effects in ultra thin body SOI MOSFETs by device simulation // IEEE Trans. Electron. Devices. 2008. V. 55. № 1. P. 233–244.
Neamen D. Semiconductor physics & devices: basic principles. New York, McGaw-Hill. 2011. P. 760.
Watson J., Castro G. High temperature electronic pose design and reliability challenge. Analog Dialog. 2012. V. 46. http://www.analog.com/(дата обращения: 12.03.2019).
Wolpert D., Ampadu P. Managing temperature effects in nanoscale adaptive system. Springer-Verlag New York. 2012.
Румянцев С.В., Новоселов А.С., Масальский Н.В. Исследование электротепловых характеристик частично обедненных субмикронных КНИ КМОП транзисторов в расширенном диапазоне температур // Микроэлектроника. 2020. Т. 49. № 1. С. 33–39.
Волков С.И. Опыт разработки радиационно-стойких библиотек и СБИС с применением специализированной САПР. URL: http://www.myshared.ru/ slide/467770/ (дата обращения: 2018).
Транзистор со структурой метал–оксид–полупроводник на подложке кремний на изоляторе: пат. 2477904 Рос. Федерация: МПК H01L29/78/Бабкин С.И., Волков С.И., Глушко А.А.; заявитель и патентообладатель Учреждение Российской академии наук Научно-исследовательский институт системных исследований РАН (НИИСИ РАН) (RU); заявл. 25.07.2011; опубл. 20.03.2013.
Jin W., Liu W., Fung S., Chan P., Hu C. SOI thermal impedance extraction methodology and Its significance for circuit simulation // IEEE Trans Electron Device. 2001. V. 48. № 4. P. 730–736.
Marani R., Perri A.G. Analytical electro thermal modeling of multi layer structure electronic devices // The Open Electrical & Electronic Engineering J. 2010. № 4. P. 32–39.
Vassighi A., Sachdev M. Thermal and power management of integral circuits. New York, NY, USA: Springer-Verlag, 2006.
URL: https://www.comsol.ru/heat-transfer-module. Программное обеспечение для расширенного моделирования теплопередачи (дата обращения 17.02.2018).
Зи С. Физика полупроводниковых приборов. М.: Мир, 1984.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Микроэлектроника