Химия высоких энергий, 2020, T. 54, № 1, стр. 29-33
О влиянии протолитических реакций в возбужденном состоянии на выполнимость термодинамических соотношений для спектров люминесценции
Е. Е. Волкова a, b, С. А. Товстун a, c, *
a ФГБУН Институт проблем химической физики РАН
142432 Московская обл., Черноголовка, просп. акад. Семенова, 1, Россия
b Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова, Факультет фундаментальной
физико-химической инженерии
119991 Москва, Ленинские горы, Россия
c Московский физико-технический институт (национальный исследовательский университет)
141701 Московская обл., Долгопрудный, Институтский пер., 9, Россия
* E-mail: tovstun@icp.ac.ru
Поступила в редакцию 24.06.2019
После доработки 24.06.2019
Принята к публикации 24.07.2019
Аннотация
В водном растворе флуоресцеин может существовать в виде нескольких протолитических форм. Переходы между этими формами в возбужденном состоянии значительно усложняют процесс изучения люминесцентных свойств отдельных компонент. Для такой системы спектр люминесценции зависит от длины волны возбуждения. В данной работе показано, что в образце, обладающем этими свойствами, при любых условиях выполняется универсальное термодинамическое соотношение Кеннарда для интенсивности люминесценции, в то время как менее общее соотношение Кеннарда–Степанова может нарушаться.
ВВЕДЕНИЕ
В 1926 г. Э.Г. Кеннард опубликовал работу [1], в которой дал соотношение, справедливое для любого люминофора в состоянии термодинамического равновесия. Это соотношение можно записать в следующем виде [2]:
(1)
$\frac{{F({{\lambda }_{{{\text{ex}}}}},{{\lambda }_{{{\text{em}}}}})}}{{F({{\lambda }_{{{\text{em}}}}},{{\lambda }_{{{\text{ex}}}}})}} = \frac{{{{F}_{{\text{B}}}}({{\lambda }_{{{\text{em}}}}})}}{{{{F}_{{\text{B}}}}({{\lambda }_{{{\text{ex}}}}})}}\frac{{(1 + n({{\lambda }_{{\operatorname{em} }}}))}}{{(1 + n({{\lambda }_{{{\text{ex}}}}}))}},$(2)
$\ln \left( {\frac{{\operatorname{PL} (\lambda , {{\lambda }_{0}})}}{{\operatorname{PLE} (\lambda ,{{\lambda }_{0}})}}\frac{{{{\lambda }^{4}}}}{{{{\lambda }_{0}}^{4}}}} \right) = - \frac{{hc}}{{kT}}\left( {\frac{1}{\lambda } - \frac{1}{{{{\lambda }_{0}}}}} \right),$Такой выбор исследуемого люминофора объясняется следующим. Молекула флуоресцеина содержит в себе три способных к протонированию/депротонированию кислорода. Присоединяя и отсоединяя протон, она, таким образом, может изменять свои люминесцентные свойства. В водном растворе в диапазоне pH от 0 до 9 данное соединение всегда присутствует в нескольких формах [4]. Это катионная, три нейтральные, две анионные и дианионная формы (рис. 1).
В данной работе все нейтральные формы (далее нейтральная форма) рассматриваются как одна форма, так как в растворе они всегда содержатся в одной и той же пропорции вне зависимости от pH, а в спектре поглощения эффективно выступают как одна компонента. В анионной форме можно пренебречь фенолят-анионом (правая молекула аниона на рис. 1), так как в водном растворе он практически не наблюдается. В зависимости от pH раствора, в нем может содержаться в определенной пропорции смесь нескольких форм. При значениях pH, равных отрицательным десятичным логарифмам констант диссоциации pKa для определенных форм, в растворе находятся в почти одинаковых количествах сразу две формы. Так, в работе [5] были получены значения pKa для каждой из форм: 2.22 для катиона, 4.24 для совокупности нейтральных формы, 6.28 для аниона.
Помимо способности к протонированию/депротонированию в зависимости от pH в основном состоянии, молекула флуоресцеина способна переходить в другую форму и в возбужденном состоянии [6]. Дело в том, что в такой молекуле время протолитической реакции для катиона и нейтральной формы много меньше времени жизни возбужденного состояния. Поэтому мы практически не наблюдаем спектр люминесценции чистого катиона и чистой нейтральной формы – в возбужденном состоянии они мгновенно переходят в анион (хотя при очень низких pH равновесие даже в возбужденном состоянии смещено в сторону катионной формы).
Таким образом, ввиду наличия протолитических реакций в молекуле в возбужденном состоянии, раствор флуоресцеина является подходящим объектом для экспериментальной проверки соотношения Кеннарда – оно должно выполняться, каким сложным бы ни был механизм люминесценции.
Чтобы показать нетривиальность полученного результата, в работе также проведена проверка соотношения Кеннарда–Степанова [7], которое, в отличие от соотношения Кеннарда (1), связывает спектры люминесценции PL(λ) со спектрами поглощения ABS(λ):
(3)
$\ln \left( {\frac{{\operatorname{PL} (\lambda )}}{{\operatorname{ABS} (\lambda )}}{{\lambda }^{4}}} \right) = - \frac{{hc}}{{kT}}\frac{1}{\lambda } + {\text{const}}{\text{.}}$Соотношение (3) выполняется для люминофоров, в которых все центры люминесценции одинаковы, то есть отсутствует неоднородное уширение, и в возбужденном состоянии быстро по сравнению с временем жизни люминесценции устанавливается тепловое равновесие по уровням энергии. Оно может также выполняться для различных центров люминесценции, если в возбужденном состоянии они могут достаточно быстро переходить друг в друга или обмениваться энергией. В случае флуоресцеина в воде возможно сосуществование различных его форм, которые могут переходить друг в друга в основном и в возбужденном состояниях. Заранее не вполне очевидно, будет ли в этом случае выполняться соотношение Кеннарда–Степанова, в силу чего имеет смысл проверить это экспериментально.
МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА
Оборудование
Спектры поглощения измеряли на спектрофотометре “Shimadzu UV 3101PC”. Люминесцентные измерения проводили на спектрофлуориметре “Shimadzu RF-6000”. При этом на путях возбуждающего и регистрируемого лучей ставились светофильтры, не пропускающие свет высших порядков дифракции на монохроматорах прибора. Измерения проводились при комнатной температуре в односантиметровых кварцевых кюветах. Полосы пропускания монохроматоров возбуждения и наблюдения составляли по 3 нм. Взвешивание образцов осуществлялось на аналитических весах AP-250D (OHAUS).
Приготовление растворов
Для исследований были приготовлены три вида буферных растворов: фосфатный буфер концентрации 5.6 мМ (под концентрациями буферных растворов подразумеваются суммы концентраций кислоты и основания, из которых он состоит) в интервале pH от 5.9 до 8, фосфатный буфер концентрации 1.11 М в интервале pH от 4.1 до 5.9, цитратный буфер концентрации 0.05 М в интервале pH от 1.5 до 4.0. Для приготовления этих растворов были взяты гидрофосфат и дигидрофосфат натрия, цитрат натрия и 36%-й раствор соляной кислоты.
Для проведения измерений был приготовлен концентрированный раствор флуоресцеина с оптической плотностью ~15. Краситель растворялся в 0.01 М NaOH после чего был использован для приготовления растворов высокой и низкой оптической плотности.
РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ
На рис. 2 показаны результаты измерений спектров люминесценции и поглощения при нескольких значениях pH растворителя, при которых преобладает та или иная форма. Полученные спектры поглощения демонстрируют следующее поведение образца. При pH 8 в растворе преобладает дианионная форма, для которой характерен спектр поглощения, показанный на рис. 2 кривой 1. При понижении pH до 5.2 оптическая плотность заметно падает и в районе 450 нм появляется слабо выраженный второй пик (рис. 2, кривая 2) – здесь преобладает анионная форма. При pH 3.5 в наибольшем количестве в растворе присутствует нейтральная форма. Ее оптическая плотность является самой низкой по сравнению с другими формами (рис. 2, кривая 3). При значениях pH около 1.5 можно наблюдать спектр поглощения практически чистого катиона (рис. 2, кривая 4). Его оптическая плотность больше, по сравнению с анионной и нейтральной формами.
В то время как спектры поглощения показывают поведение флуоресцеина в основном состоянии, спектры люминесценции могут показать его поведение в возбужденном состоянии. На рисунке видно, что интенсивность люминесценции для различных показателей кислотности меняется (при одинаковых значениях оптической плотности для каждого образца). Известно, что в возбужденном состоянии в флуоресцеине имеют место протолитические реакции [6].
Для того чтобы убедиться в адекватности предлагаемой в литературе схемы протолитических реакций флуоресцеина, был проведен анализ матриц возбуждения/люминесценции по методике PARAFAC. Результаты этого анализа указаны на рис. 3. Здесь можно наблюдать, что для спектра возбуждения люминесценции получено три компоненты в разложении, в то время как для спектра люминесценции всего две. Такое разложение объясняется следующим образом. Из-за слабого π‑π‑сопряжения между ксантеновой частью красителя и бензольным кольцом спектры поглощения и люминесценции различных форм флуоресцеина определяются в основном степенью протонирования ксантеновой части. В этой части красителя имеется два кислорода, к которым может присоединяться протон. С учетом симметрии положения этих групп получается три возможных состояния протонирования ксантеновой части красителя и, соответственно, три различных компоненты в спектре возбуждения люминесценции (сплошные линии на рис. 3). Также, гипотетически, должно быть и три компоненты для спектра люминесценции, но в реальности одна из них, соответствующая полностью протонированной ксантеновой части, при положительных pH почти не проявляется из-за быстрого отщепления протона в возбужденном состоянии. Поэтому в наблюдаемой люминесценции остается только две компоненты (штриховые линии на рис. 3). Таким образом, анализ матриц возбуждения/люминесценции подтвердил предполагаемый в литературе механизм протолитических реакций в возбужденном состоянии.
Результат проверки соотношения Кеннарда (2), и Кеннарда–Степанова (3) показан на рис. 4. Видно, что при значениях pH равных 6.5 и 4 построенные кривые для соотношения Кеннарда–Степанова не удовлетворяют линейному закону, в то время как построенные для соотношения Кеннарда прямые подчиняются линейному закону всегда. Также были посчитаны приблизительные значения для коэффициента наклона этих кривых, который равен –hc/kT. Из этих значений вычислялась температура раствора. Было получено, что для соотношения Кеннарда отклонения для реальных значений (298 K) не превышали 5%, в то время как для соотношения Кеннарда–Степанова отклонения доходили до 18%.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Было проведено исследование люминесцентных свойств раствора флуоресцеина при различных значениях pH буферного растворителя и показано, что для такого образца действительно имеют место протолитические реакции в возбужденном состоянии, описанные в литературе. Также показано, что для раствора флуоресцеина в диапазоне pH от 2 до 9 универсальный термодинамический закон Кеннарда всегда выполняется, однако термодинамическое соотношение Кеннарда–Степанова может нарушаться.
Список литературы
Kennard E.H. // Phys. Rev. 1926. V. 28. P. 672.
Tovstun S.A., Razumov V.F., Spirin M.G., Martyanova E.G., Brichkin S.B. // J. Lumin. 2017. V. 190. P. 436.
Гадомская А.В., Разумов В.Ф., Товстун С.А. // Химия высоких энергий. 2018. Т. 52. № 4. С. 289.
Martin M.M., Lindqvist L. // J. Lumin. 1975. V. 10. P. 381.
Smith S.A., Pretorius W.A. // Water SA. 2002. V. 28. № 4. P. 395.
Sjöback R, Nygren J., Kubista M. // Spectrochimica Acta Part A. 1995. V. 51. P. L7.
Степанов Б.И. // ДАН СССР. 1957. Т. 112. С. 839.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Химия высоких энергий