Журнал неорганической химии, 2022, T. 67, № 7, стр. 945-952
Органо-неорганический слоистый перовскитоподобный иодоплюмбат с катионами ацетамидиния и метиламмония [CH3C(NH2)2,CH3NH3]PbI4: синтез, структура и оптические свойства
С. А. Фатеев a, В. Н. Хрусталев b, А. В. Симонова a, Д. Е. Беликова a, Е. А. Гудилин a, c, А. Б. Тарасов a, c, *
a Факультет наук о материалах, Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова
119991 Москва, Ленинские горы, 1, Россия
b Российский университет дружбы народов
117198 Москва, ул. Миклухо-Маклая, 6, Россия
c Химический факультет, Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова
119991 Москва, Ленинские горы, 1, Россия
* E-mail: Alexey.bor.tarasov@yandex.ru
Поступила в редакцию 24.11.2021
После доработки 11.02.2022
Принята к публикации 14.02.2022
- EDN: AJBIZU
- DOI: 10.31857/S0044457X2207008X
Аннотация
Впервые установлено формирование органо-неорганического слоистого перовскитоподобного иодоплюмбата с упорядоченным чередованием катионов ацетамидиния (Ac+) и метиламмония (MA+) в межслоевом пространстве. Найдены условия роста монокристаллов фазы (Ac,MA)PbI4 и определена ее структура, которая отличается необычно коротким расстоянием между аксиальными атомами йода в соседних слоях октаэдров, меньшим, чем сумма ван-дер-ваальсовых радиусов. Кроме того, предложена методика получения однофазных тонких пленок и изучены ключевые оптические свойства нового слоистого перовскита с помощью спектроскопии поглощения и фотолюминесцентной спектроскопии.
ВВЕДЕНИЕ
Органо-неорганические галогенидные перовскиты (ОНГП) являются сравнительно молодым классом материалов, активное изучение которых началось после 2009 г., когда был продемонстрирован первый перовскитный солнечный элемент с архитектурой “ячеек Гретцеля” [1]. К настоящему времени рекордный КПД солнечных батарей на основе галогенидных перовскитов достигает 25.2% [2]. Кроме того, найдено множество альтернативных областей применения ОНГП, таких как светоизлучающие устройства [3, 4], фотодетекторы [5], мемристоры. К достоинствам гибридных галогенидных перовскитов можно отнести высокий квантовый выход фотолюминесценции, возможность варьирования ширины запрещенной зоны в широких пределах [6], большую длину свободного пробега носителей заряда (до 1 мкм [7]) и необычную “толерантность” материала к дефектам [8], а также возможность получения данных материалов с помощью простых и дешевых растворных методик [9, 10]. В обширном классе ОНГП наилучшие оптические свойства демонстрируют, как правило, галогеноплюмбаты состава APbX3, где А+ – органический или неорганический однозарядный катион (Cs+, метиламмоний (МА+), формамидиний (FA+)), X− = Cl−, Br−, I− [11].
Однако существенным недостатком гибридных галогеноплюмбатов со структурой перовскита является их низкая термическая устойчивость [12] и чувствительность к влаге [13]. В связи с этим актуальной темой исследований является поиск обладающих более высокой устойчивостью к вышеназванным факторам деградации и подобными оптоэлектронными свойствами галогенометаллатов с пониженной размерностью неорганического каркаса [14–16], в особенности слоистых перовскитоподобных галогеноплюмбатов (СПГ), в структуре которых слои со структурой перовскита чередуются со слоями органических катионов [17]. Указанные структуры, часто называемые в англоязычной литературе “слоистыми гибридными галогенидными перовскитами”, характеризуются общей формулой (A')2/qAn– 1BnX3n+ 1, где [A']q+ представляет собой однозарядный (q = 1) или двухзарядный (q = 2) органический катион, который находится между слоями октаэдров в структуре (межслоевой катион); A+ – компактный однозарядный “внутрислоевой” катион, занимающий кубооктаэдрические пустоты аналогично трехмерным галогенидным перовскитам; B2+ = Pb2+, Sn2+ и др.; n – количество слоев октаэдров с общими вершинами в блоке [18, 19]. В настоящее время известно более семисот различных структур СПГ, большинство из которых относится к семейству (100)‑ориентированных слоистых перовскитов [20]. Большинство структур данного семейства содержат в межслоевом пространстве органические катионы одного типа, однако недавно было открыто несколько структур с упорядоченным чередованием двух различных катионов в межслоевом пространстве (так называемые ACI-фазы) [21, 22]. К настоящему времени известно, что такие структуры образуют катионы гуанидиния ([C(NH2)3]+ = Gua+) в паре с катионами метиламмония или цезия, а также катионы 1,4-бутандиаммония вместе с катионами метиламмония [23]. Для всех ACI-фаз характерны необычно малые расстояния между соседними неорганическими слоями, что способствует частичному перекрыванию орбиталей аксиальных атомов галогенов и приводит к заметному снижению ширины запрещенной зоны, а также к увеличению дисперсии зон и, соответственно, подвижности носителей заряда и фотопроводимости. В результате подобного сочетания свойств применение ACI-фаз в качестве светопоглощающего слоя в солнечных элементах позволяет добиться для слоистых перовскитов рекордных КПД (до 18.5%) [24].
В настоящей работе впервые установлено формирование слоистого перовскитоподобного йодоплюмбата ACI-типа для пары катионов ацетамидиния (Ac+) и метиламмония. Найдены условия роста монокристаллов фазы (Ac,MA)PbI4 и определена ее структура. Кроме того, предложена методика получения однофазных тонких пленок и изучены ключевые оптические свойства нового слоистого перовскита.
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
Реактивы. Иодид метиламмония ([CH3NH3]I, MAI, 99%, Dyesol), иодид ацетамидиния ([CH3C(NH2)2]I, AсI, 99%, Dyesol), иодид свинца (PbI2, 99.999%, Ланхит), N,N‑диметилформамид (HCON(CH3)2, ДМФА, безводный, 99.8%, Sigma-Aldrich), диметилсульфоксид ((CH3)2SO, ДМCO, безводный, 99.8%, Sigma-Aldrich) и хлорбензол (C6H5Cl, безводный, 99.8%, Sigma-Aldrich) были приобретены у соответствующих производителей и использованы без очистки. 2-Метоксиэтанол (C3H8O2 марки “х. ч.”) перед использованием осушали с помощью предварительно прокаленных при 300°С цеолитов.
Получение монокристаллов (Ac,MA)PbI4. Кристаллы (Ac,MA)PbI4 были выращены из раствора в безводном метоксиэтаноле, содержащем иодиды ацетамидиния (AcI) и метиламмония (MAI) и йодид свинца в соотношении 2 : 2 : 1, методом медленного испарения растворителя при комнатной температуре (C[Pb2+] = 1.2 M). Для роста кристаллов целевой фазы были также опробованы другие растворители, такие как водные растворы HI и диметилформамид, а также другие соотношения прекурсоров в метоксиэтаноле, однако в данных растворах кристаллизовались лишь желтые кристаллы гексагональной фазы AcPbI3 либо сольватные фазы.
Нанесение тонких однофазных пленок (Ac,MA)PbI4. Тонкие пленки (Ac,MA)PbI4 наносили на очищенные подложки из раствора методом спин-коатинга в перчаточном боксе, заполненном сухим воздухом (относительная влажность <1%). В качестве подложек использовали стекло, покрытое слоем легированного фтором оксида олова (FTO). Подложки были предварительно очищены раствором “пиранья” (H2SO4 : : H2O2 = 3 : 1 по объему), после чего промыты дистиллятом, высушены и обработаны озоном (в течение 15 мин под УФ-лампой).
Растворы для спин-коатинга были приготовлены растворением PbI2, AcI и MAI в ДМФА в стехиометрических мольных соотношениях в концентрации 1.5 или 0.75 М в атмосфере аргона. После нанесения пленки (Ac,MA)PbI4 отжигали на плитке в течение 20 мин при 100°C.
Методы исследования. Рентгенофазовый анализ (РФА) проводили на дифрактометре Bruker Advance D8 (Германия) в CuKα-излучении (геометрия Брегга–Брентано).
Микроморфологию образцов изучали с помощью растрового электронного микроскопа (РЭМ) Carl Zeiss Supra 40 (Германия) при ускоряющем напряжении 5 кВ. Увеличение при съемке микрофотографий составляло 5000, 30 000 и 100 000.
Спектры диффузного отражения (СДО) с тонких пленок записывали на спектрофотометре Perkin Elmer Lambda 950 (США) при 298 K в диапазоне длин волн от 250 до 850 нм.
Спектры фотолюминесценции в стационарном режиме измеряли на спектрометре Flame (Ocean Optics, Великобритания), в качестве источника возбуждения использовали лазерный диод с длиной волны возбуждения 405 нм (InTop, Россия).
Исследование РФА и РЭМ образцов проводили с использованием оборудования ЦКП Института общей и неорганической химии им. Н.С. Курнакова.
РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ
Для получения монокристаллов (Ac,MA)PbI4 в качестве растворителя был выбран метоксиэтанол, поскольку он, в отличие от сильнокоординирующих растворителей, не образует с компонентами системы фаз кристаллосольватов, а также характеризуется приблизительно равной растворимостью йодидов метиламмония и ацетамидиния. Следует отметить, что при равном стехиометрическом соотношении йодидов в растворе (AcI : MAI : PbI2 = 1 : 1 : 1) вместе с кристаллами целевой фазы формируются светло-желтые удлиненные кристаллы гексагональной фазы AcPbI3. Подавить образование данной побочной фазы удается при соотношении прекурсоров 2 : 2 : 1. Из такого раствора были выращены темно-красные монокристаллы (Ac,MA)PbI4, имеющие преимущественно форму утолщенных пластин, часто сросшихся друг с другом (рис. 1a, 1б). Один из небольших прозрачных кристаллов был выбран для расшифровки структуры.
Установлено, что выделенная фаза соответствует стехиометрии (Ac,MA)PbI4 и характеризуется ромбической пр. гр. Pca21 и параметрами, представленными в табл. 1 (детальная информация о структуре, включая CIF-файл структуры, а также значения длин связей и углов между ними, представлена в находящейся в свободном доступе базе данных [25]). Структура фазы (Ac,MA)PbI4 содержит двумерные слои связанных по четырем экваториальным вершинам октаэдров [PbI6], чередующиеся со слоями органических катионов метиламмония и ацетамидиния (рис. 1в, 1г). Подобно открытым ранее фазам (Gua,Cs)PbI4 и (Gua,MA)PbI4, структура характеризуется чередованием однозарядных катионов в межслоевом пространстве и величиной вектора сдвига соседних слоев октаэдров (LSF [26]), равной (0, 0.48). Предположительно, структура (Ac,MA)PbI4 может способствовать срастанию кристаллов с параллельно расположенными слоями октаэдров, в частности по плоскостям (110) и (101), что может приводить к двойникованию и наблюдаемой форме кристаллов.
Таблица 1.
Параметр | [CH3C(NH2)2,CH3NH3]PbI4 |
---|---|
Брутто-формула | C3H13I4N3Pb2 |
Сингония | Ромбическая |
Пр. гр. | Pca21 |
a, Å | 12.36610 |
b, Å | 18.88190 |
c, Å | 12.81390 |
α, град | 90 |
β, град | 90 |
γ, град | 90 |
Объем элементарной ячейки, Å3 | 2991.9877 |
ρрасч, г/см3 | 3.512 |
Полнота по Θmax | 0.999 |
Фактор недостоверности (R1) для отражений с I > 2σ(I) | 0.1205 |
Добротность по F2 | 1.306 |
Важной особенностью структуры является малая величина межслоевого расстояния, составляющая 3.23 Å, тогда как наикратчайшее расстояние d(I…I) для аксиальных атомов йода соседних слоев составляет всего 4.23 Å, что существенно меньше суммы ван-дер-ваальсовых радиусов двух иодид-анионов (по 2.20 Å). Ранее с помощью метода функционала плотности для выборок экспериментальных и модельных структур было показано, что такие сокращенные контакты галоген–галоген в структуре могут приводить к уменьшению ширины запрещенной зоны на ~0.1 эВ [27, 28]. Другой важнейший параметр, влияющий на зонную структуру (средняя длина связи Pb–I в (Ac,MA)PbI4), составляет 3.1751 Å, что немного меньше длины аналогичной связи в структуре (Gua,MA)PbI4 (3.1874 Å). Вместе с тем среднеквадратичное отклонение длин связей и величин углов для (Ac,MA)PbI4 значительно превышает аналогичные значения для (Gua,MA)PbI4 (табл. 2). Кроме того, для структуры с катионами ацетамидиния характерны большие углы поворота октаэдров в плоскостях, перпендикулярных слоям, что и является основной причиной значительно меньшего расстояния d(I…I) при практически равных межплоскостных расстояниях.
Таблица 2.
Параметр | (Ac,MA)PbI4 | (Gua,MA)PbI4 |
---|---|---|
Средняя длина связи Pb–I, Å | 3.1751 | 3.1874 |
Среднеквадратичное отклонение длины связи, ∆oct | 22.3 × 10–5 | 3.8 × 10–5 |
Среднеквадратичное отклонение угла связи, σ2 | 13.5832 | 0.4085 |
Вектор сдвига соседних слоев октаэдров (LSF) | (0, 0.48) | (0, 0.50) |
Для корректного исследования оптических свойств нового иодоплюмбата была разработана методика получения однофазных тонких пленок. Для нанесения на стеклянные подложки методом спин-коатинга использовали растворы соответствующих йодидов в ДМФА и ДМСО в двух концентрациях по [Pb2+]: 1.5 и 0.75 М. Кроме того, нанесение проводили в двух режимах: с добавлением антисольвента в ходе вращения пленки и без него.
Примечательно, что пленки, полученные с использованием антисольвента, приобретали насыщенную оранжевую окраску сразу после добавления хлорбензола и отличались глянцевой поверхностью и высокой прозрачностью (рис. 2а), тогда как пленки, нанесенные без данной стадии, имели сразу после нанесения бледную окраску, характерную для сольватов. После полного удаления растворителя, например посредством термической обработки, они приобретали аналогичную первым окраску, но становились более матовыми на просвет, что свидетельствует о большей неоднородности. По РЭМ-фотографиям сколов полученных пленок было установлено, что толщина порядка 800 нм достигается уже при концентрации раствора 0.75 М (рис. 2б), тогда как при более высокой концентрации толщина достигает 2 мкм. Микрофотографии поверхности также показали, что полученные с использованием антисольвента пленки имеют размер зерен порядка 50 нм и отличаются высокой однородностью (рис. 2г, 2д).
По данным РФА, пленки, полученные из растворов ДМФА с концентрацией 1.5 М без применения антисольвента как с отжигом, так и без него, содержат только целевую фазу (Ac,MA)PbI4 и отличаются преимущественным текстурированием по направлению (h00). Кристаллизация из такого же раствора под действием антисольвента приводит к ослаблению эффекта текстурирования и одновременно к формированию незначительной примеси гексагональной фазы йодоплюмбата ацетамидиния (AcPbI3), наиболее интенсивный рефлекс (100) которой проявляется при 11.4° (рис. 3). Введение стадии отжига при 100°C не оказывает заметного влияния ни на конечный фазовый состав, ни на кристалличность, что согласуется с наблюдаемой прямой кристаллизацией из растворов ДМФА без образования промежуточных сольватных фаз с их дальнейшим разложением и рекристаллизацией материала. Примечательно, что снижение концентрации раствора в ДМФА вдвое (до 0.75 М) позволило избавиться от побочной фазы AcPbI3, поэтому в дальнейшем пленки для исследования оптических свойств наносили из такого раствора.
При нанесении пленок из концентрированных растворов в ДМСО, напротив, сначала формируется полупрозрачная пленка аддукта, которая, разлагаясь, приводит к формированию однофазной пленки (Ac,MA)PbI4 с высокой кристалличностью и преимущественной ориентацией вдоль плоскостей (0k0). Однако понижение концентрации до 0.75 М приводит к значительному уширению рефлексов и появлению примеси AcPbI3.
Спектры оптического поглощения тонких пленок (Ac,MA)PbI4 были измерены в двух режимах: в режиме СДО (рис. 4а) и в режиме пропускания (рис. 4в). Первые более чувствительны к малым изменениям оптической плотности, поэтому позволяют более точно определить оптическую ширину запрещенной зоны, тогда как вторые более достоверно регистрируют поглощение в области экситонного края поглощения. С целью более качественной интерпретации полученных данных вместе с тонкими пленками (Ac,MA)PbI4 оптической характеризации были подвергнуты пленки родственного слоистого перовскита – (Gua,MA)PbI4.
Аппроксимация края поглощения построенных в координатах Тауца спектров поглощения (рис. 4б) позволяет говорить о том, что две рассмотренные фазы обладают равной оптической шириной запрещенной зоны (2.22 эВ). При этом спектр ДО пленки (Ac,MA)PbI4 имеет резкий край поглощения, который завершается сглаженным экситонным максимумом, тогда как спектр ДО пленки (Gua,MA)PbI4 явно свидетельствует о наличии более узкозонной примесной фазы либо способствующих рекомбинации протяженных дефектов [29]. В то же время спектры поглощения тонких пленок двух фаз, снятые в режиме на пропускание, отличаются мало, два незначительных различия относятся к смещению экситонного максимума (Ac,MA)PbI4 на 3–4 нм в сторону больших длин волн относительно максимума (Gua,MA)PbI4 (рис. 4в). Наибольшее различие характерно для спектров фотолюминесценции (ФЛ) пленок рассмотренных фаз (рис. 4г). Тогда как йодоплюмбат ацетамидиния-метиламмония демонстрирует максимум ФЛ в области 590 нм с плечом в районе 555 нм, полоса эмиссии (Gua,MA)PbI4 значительно смещена в красную область (основной максимум при 622 нм, побочный – при ~590–595 нм). Можно предположить, что полоса эмиссии в области 590 нм, присущая обеим фазам, относится к рекомбинации экситонов, тогда как наблюдающаяся при больших длинах волн полоса соответствует примесной или дефектной рекомбинации.
Следует отметить, что указанные оптические свойства пленок (Ac,MA)PbI4 сильно зависят от способа нанесения, в особенности спектры ФЛ. Так, добиться описанной выше “собственно” экситонной эмиссии целевой фазы удалось лишь для пленок, полученных спин-коатингом из разбавленного раствора в ДМФА (C = 0.75 M) с применением антисольвента, тогда как для пленок, нанесенных из более концентрированных растворов (рис. 3), характерна эмиссия в области 650–680 нм. Данную особенность можно объяснить более неравновесной кристаллизацией из насыщенных растворов, приводящей к формированию зародышей фаз или структурных дефектов, служащих эффективными центрами рекомбинации [29].
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Впервые синтезирован слоистый перовскитоподобный галогеноплюмбат состава (Ac,MA)PbI4 и определена его кристаллическая структура. Синтезированное соединение относится к немногочисленному семейству фаз слоистых галогенидных перовскитов с упорядоченным чередованием катионов в межслоевом пространстве. Структура соединения примечательна необычно коротким расстоянием между аксиальными атомами йода в соседних слоях октаэдров, меньшим, чем сумма ван-дер-ваальсовых радиусов.
Для изучения оптических свойств (Ac,MA)PbI4 предложена методика нанесения тонких сплошных однофазных пленок. В результате определены оптическая ширина запрещенной зоны новой фазы (2.22 эВ), положение экситонного максимума (534 нм) и максимума фотолюминесценции (590 нм), на основании результатов сравнения спектров пленок (Ac,MA)PbI4 и изготовленных по такой же методике (Gua,MA)PbI4 предположена природа наблюдаемых спектральных линий.
Список литературы
Kojima A., Teshima K., Shirai Y. et al. // J. Am. Chem. Soc. 2009. V. 131. № 17. P. 6050. https://doi.org/10.1021/ja809598r
NREL. 2020. https://www.nrel.gov/pv/assets/pdfs/best-research-cell-efficiencies.20190802.pdf
Cho A.H., Jeong S., Park M.-H.M. et al. // Science (80-.). 2014. V. 350. № February. P. 1222. https://doi.org/10.1126/science.aad1818
Lin K., Xing J., Quan L.N. et al. // Nature. 2018. V. 562. № 7726. P. 245. https://doi.org/10.1038/s41586-018-0575-3
Dou L., Yang Y.M., You J. et al. // Nat. Commun. 2014. V. 5. P. 5404. https://doi.org/10.1038/ncomms6404
Kulkarni S.A., Baikie T., Boix P.P. et al. // J. Mater. Chem. A 2014. V. 2. № 24. P. 9221. https://doi.org/10.1039/c4ta00435c
Stranks S.D., Eperon G.E., Grancini G. et al. // Science (80-.) . 2013. V. 342. № 6156. P. 341. https://doi.org/10.1126/science.1243982
Steirer K.X., Schulz P., Teeter G. et al. // ACS Energy Lett. 2016. V. 1. № 2. P. 360. https://doi.org/10.1021/acsenergylett.6b00196
Zhao Y., Zhu K. // J. Phys. Chem. Lett. 2014. V. 5. № 23. P. 4175. https://doi.org/10.1021/jz501983v
Jeon N.J., Noh J.H., Kim Y.C. et al. // Nat. Mater. 2014. V. 13. № 9. P. 897. https://doi.org/10.1038/nmat4014
Brenner T.M., Egger D.A., Kronik L. et al. // Nat. Rev. Mater. 2016. V. 1. № 1. P. 15007. https://doi.org/10.1038/natrevmats.2015.7
Juarez-Perez E.J., Ono L.K., Maeda M. et al. // J. Mater. Chem. A 2018. V. 6. № 20. P. 9604. https://doi.org/10.1039/c8ta03501f
Leguy A.M.A., Hu Y., Campoy-Quiles M. et al. // Chem. Mater. 2015. V. 27. № 9. P. 3397. https://doi.org/10.1021/acs.chemmater.5b00660
Chen Y., Sun Y., Peng J. et al. // Adv. Mater. 2018. V. 30. № 2. P. 1703487. https://doi.org/10.1002/adma.201703487
Isakovskaya K.L., Nikovskii I.A., Nelyubina Y.V. // Russ. J. Coord. Chem. 2021. V. 47. № 6. P. 365.
Usol’tsev A.N., Sokolov M.N., Fedin V.P. et al. // Russ. J. Inorg. Chem. 2021. V. 66. № 6. P. 827.
Katan C., Mercier N., Even J. // Chem. Rev. 2019. V. 119. № 5. P. 3140. https://doi.org/10.1021/acs.chemrev.8b00417
Saparov B., Mitzi D.B. // Chem. Rev. 2016. V. 116. № 7. P. 4558. https://doi.org/10.1021/acs.chemrev.5b00715
Mao L., Stoumpos C.C., Kanatzidis M.G. // J. Am. Chem. Soc. 2019. V. 141. № 3. P. 1171. https://doi.org/10.1021/jacs.8b10851
Marchenko E.I., Fateev S.A., Petrov A.A. et al. // Chem. Mater. 2020. V. 32. № 17. P. 7383. https://doi.org/10.1021/acs.chemmater.0c02290
Soe C.M.M., Stoumpos C.C., Kepenekian M. et al. // J. Am. Chem. Soc. 2017. V. 139. № 45. P. 16297. https://doi.org/10.1021/jacs.7b09096
Nazarenko O., Kotyrba M.R., Wörle M. et al. // Inorg. Chem. 2017. V. 56. № 19. P. 11552. https://doi.org/10.1021/acs.inorgchem.7b01204
Li P., Liang C., Liu X.L. et al. // Adv. Mater. 2019. V. 31. № 35. P. 1901966. https://doi.org/10.1002/adma.201901966
Luo T., Zhang Y., Xu Z. et al. // Adv. Mater. 2019. V. 31. № 44. P. 1903848. https://doi.org/10.1002/adma.201903848
N.d. http://pdb.nmse-lab.ru/
Marchenko E.I., Korolev V.V., Mitrofanov A. et al. // Chem. Mater. 2021. V. 33. № 4. P. 1213. https://doi.org/10.1021/acs.chemmater.0c03935
Fateev S.A., Petrov A.A., Marchenko E.I. et al. // Chem. Mater. 2021. V. 33. № 5. P. 1900. https://doi.org/10.1021/acs.chemmater.1c00382
Marchenko E.I., Korolev V.V., Fateev S.A. et al. // Chem. Mater. 2021. V. 33. № 18. P. 7518. https://doi.org/10.1021/acs.chemmater.1c02467
Tutantsev A.S., Marchenko E.I., Udalova N.N. et al. // Nanomaterials 2021. V. 11. № 12. P. 3333. https://doi.org/10.3390/nano11123333
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал неорганической химии