Журнал неорганической химии, 2022, T. 67, № 6, стр. 809-816

Фазовые трансформации в системе Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7

Е. А. Тугова *

Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе РАН
194071 Санкт-Петербург, ул. Политехническая, 26, Россия

* E-mail: katugova@mail.ioffe.ru

Поступила в редакцию 02.11.2021
После доработки 07.12.2021
Принята к публикации 10.12.2021

Полный текст (PDF)

Аннотация

Впервые получены слоистые перовскитоподобные оксиды со структурой двухслойных фаз Руддлесдена–Поппера состава Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 (0 < х < 1). Показано, что определяющим параметром при твердофазном синтезе Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 является температура плавления поверхностной (двумерной неавтономной) фазы, активирующая процессы массопереноса и обеспечивающая высокую скорость химической реакции. Проведен анализ устойчивости и фазовых трансформаций двухслойных фаз Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 в интервале температур 1100–1900°С. Показано, что крайние соединения рассматриваемой системы Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7 формируются по единому механизму и плавятся инконгруэнтно с образованием фаз со структурой перовскита. Экспериментально установлено, что твердые растворы Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 устойчивы в области температур от 1400°С до температур их плавления.

Ключевые слова: перовскитоподобные оксиды, Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7, фазовые трансформации, термическая устойчивость, неавтономные фазы

ВВЕДЕНИЕ

В последние годы ведутся активные исследования по синтезу и изучению слоистых перовскитоподобных соединений различного состава и строения [18]. Несмотря на большое число известных слоистых перовскитоподобных оксидов, актуальным является поиск новых соединений рассматриваемого класса и твердых растворов на их основе [911].

Оксиды Nd2SrВ2O7 (В = Al, Fe), являющиеся крайними соединениями частного разреза Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7 системы NdO1.5–SrO–AlO1.5–FeO1.5, относятся к слоистым перовскитоподобным соединениям состава (AВO3)n ⋅ A'O или AnA'ВnO3n+ 1 (A = Ln, A' – щелочноземельный элемент, В = Al или 3d-элемент, n – число слоев в перовскитовом пакете) и интенсивно исследуются в последние годы [1224]. Вместе с тем анализ работ, посвященных исследованию рассматриваемых сложных оксидов и твердых растворов на их основе, показал ограниченность данных о процессах их образования и устойчивости [1924].

В целом можно выделить работы по исследованию процессов образования твердых растворов со структурой фаз Руддлесдена–Поппера для случаев изоморфных замещений в позиции А общей структурной формулы AnA'ВnO3n+ 1 двухслойных фаз Руддлесдена–Поппера Nd2SrAl2O7 [14, 21, 22, 25]. Согласно [21, 22], изовалентное замещение катионов неодима как на лантан, так и на гольмий в системах Nd2SrAl2O7–La2SrAl2O7 и Nd2SrAl2O7–Ho2SrAl2O7 приводит к образованию непрерывных рядов твердых растворов (Nd1 –хLaх)2SrAl2O7 и (Nd1 –хHoх)2SrAl2O7. На основании анализа фазовых равновесий в системах SrO–AlO1.5–LnО1.5 (Ln = La–Ho) в широких интервалах температур и их частных разрезах LaAlO3–LaSrAlO4 и SrAl2O4–Ho2О3 показано, что различие в механизмах образования целевых продуктов синтеза (Nd1–хLnх)2SrAl2O7 (Ln = La, Ho) определяется устойчивостью фаз, формирующихся в рассматриваемых системах [21, 22, 26, 27]. В [25] установлено, что в зависимости от содержания атомов кальция в структуре Nd2SrAl2O7 при твердофазном синтезе Nd2Sr1 –xCaxAl2O7 в частном разрезе Nd2SrAl2O7–Nd2CaAl2O7 системы NdO1.5–SrO–СаO–AlO1.5 фиксируется образование продуктов разного состава: Nd2Sr1–xCaxAl2O7 (при x ≤ 0.5), Nd2Sr0.5Ca0.5Al2O7, NdCaAlO4 и NdAlO3 (при 0.5 < < x < 1).

Данные о процессах образования и термической устойчивости промежуточных и целевых фаз, формирующихся на основе системы NdO1.5–SrO–FeO1.5, плохо отражены в литературе [19, 20, 24]. Данные по устойчивости фаз, формирующихся в системе NdO1.5–SrO–AlO1.5–FeO1.5, необходимы как для оптимизации режимов синтеза исследуемых целевых фаз и твердых растворов на их основе, так и для прогнозирования путей получения новых или малоизученных соединений. Имеющиеся к настоящему времени данные о характере и температуре плавления перовскитоподобных соединений в системах NdO1.5–SrO–AlO1.5 и NdO1.5–SrO–FeO1.5 приведены в табл. 1.

Таблица 1.

Характер и температуры плавления перовскитоподобных соединений в системах NdO1.5–SrO–AlO1.5 и NdO1.5–SrO–FeO1.5

Соединение Характер и температура плавления, °C Соединение Характер и температура плавления, °C
NdO1.5– SrO–AlO1.5 NdO1.5–SrO–FeO1.5
NdSrAlO4 Без разложения 1720 [49]
1740 [48]
**NdSrFeO4 Без разложения 1740
Nd2SrAl2O7 С разложением 1780 [49]
1810 [48]
1825 [21]
**Nd2SrFe2O7 С разложением 1770
NdAlO3 Без разложения 1990 [50] 2165* [48]
2067 [48]
NdFeO3 Без разложения 1795 [51]

* Приведена температура кристаллизации.

** Характер и температуры плавления сложных оксидов Nd2SrFe2O7 и NdSrFeO4 определены в настоящей работе.

Целью настоящей работы является определение границ фазовой стабильности двухслойных фаз Раддлесдена–Поппера в системе NdO1.5–SrO–AlO1.5–FeO1.5 в широком интервале температур.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 (0 ≤ х ≤ 1, шаг 0.1) получали методом твердофазного синтеза из SrCO3 (99.99%) и оксидов Nd2O3 (99.99%, гексагональная модификация), α-Fe2O3 (99%, структура гематита) и α-Al2O3 (99.99%, Johnson Mattey, 1–15 мкм, структурный тип корунда), выбранных на основании результатов исследования процессов формирования сложных оксидов Nd2SrAl2O7 и Nd2SrFe2O7 [18, 19, 24]. Реагенты предварительно прокаливали в течение 2 ч: Nd2O3 – при 1000°С, SrCO3, Al2O3 и Fe2O3 – при 300°С. Поправка на декарбонизацию SrCO3 была рассчитана по термогравиметрическим данным [19, 28]. Смеси реагентов, отвечающие стехиометрии синтезируемых соединений и твердых растворов, после гомогенизации в агатовой шаровой мельнице с использованием агатовых шаров в течение 2 ч в воде высушивали, прессовали в виде цилиндров диаметром 15 мм и толщиной 3–4 мм под давлением 500 МПа и обжигали в режиме изотермического отжига–закалки при 1200–1500°C на воздухе в течение 5, 15, 24 ч.

Фазовый состав и последовательность фазовых превращений образцов Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 были охарактеризованы методом порошковой рентгеновской дифракции. Съемку проводили на дифрактометре Shimadzu XRD-7000 (Cu, CoKα-излучение). Для всех исследуемых образцов системы Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7 расчет параметров элементарной ячейки был выполнен с помощью пакета программ PDWin 4.0. Угловая поправка введена с использованием метода внутреннего стандарта. В качестве стандарта использовали α-Si. Равновесие считали достигнутым, когда рентгеновские дифрактограммы последовательно нагретых образцов Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 не показывали никаких дальнейших изменений.

Микроструктуру и элементный состав образцов системы Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7 анализировали с помощью растровой электронной микроскопии и энергодисперсионной рентгеновской спектроскопии с использованием электронного микроскопа Quanta 200 в комплекте с рентгеновским микроанализатором EDAX. Содержание элементов, нормированное на 100%, было вычислено с помощью параметра ZAF-коррекции.

Температуры плавления образцов системы Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7 определяли методом визуально-политермического анализа на высокотемпературном микроскопе с иридиевым держателем образца [26, 27, 2932]. Исследования проводили на воздухе (${{p}_{{{{{\text{O}}}_{{\text{2}}}}}}}$ = 0.21 атм.). Температуру появления жидкой фазы определяли по началу взаимного смещения частиц порошкообразного образца в соответствии с методикой, описанной в [26, 27, 2932].

Определение микротвердости (HV) образцов системы Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7 проводили по методу Виккерса на микротвердомере ПМТ-3 при нагрузке 20 кгс (~200 Н) и времени выдержки 30 с.

РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ

Термообработка образцов системы Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7, состоящих из смеси оксидов и карбоната стронция в соотношениях, отвечающих стехиометрии фаз состава Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 (0 ≤ х ≤ 1), при температурах до 1400°С даже в случае продолжительной изотермической выдержки, как показали результаты рентгенодифракционного исследования, не привела к получению целевого продукта. Только после термической обработки при 1400°С в течение 5 ч сформировался практически однофазный твердый раствор на основе двухслойной фазы Раддлесдена–Поппера. Результаты рентгенофазового анализа (РФА) показывают, что определяющим параметром при синтезе Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 является температура плавления поверхностной (двумерной неавтономной) фазы [19, 2325, 33, 34], при переходе которой в жидкоподобное состояние активируется массоперенос по границам зерен, обеспечивая высокую скорость фазообразования и быстрое завершение образования целевого продукта [24, 3538].

Изотермическая выдержка при 1400 и 1500°С в течение 24 ч приводит к формированию плотноспеченных однофазных образцов Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 (рис. 1). Отметим хорошее совпадение соотношения элементов Nd : Sr : Al : Fe, определенных по данным элементного микроанализа (табл. 2), с заданным по синтезу составом: расхождение составляет <3%. Согласно данным растровой электронной микроскопии, алюмоферриты Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 характеризуются блочноподобной микроструктурой. Значения микротвердости этих материалов варьируются в диапазоне HV = 10–12 ГПа в зависимости от состава.

Рис. 1.

Микрофотографии и рентгеновские дифрактограммы алюмоферритов Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 (СоKα‑излучение), полученных из простых оксидов неодима, алюминия, железа(III) и карбоната стронция в результате термической обработки при 1400°С в течение 24 ч. Все приведенные рентгеновские рефлексы соответствуют дифракционным максимумам однофазных продуктов.

Таблица 2.

Химический состав областей, отмеченных на рис. 1

Состав по синтезу Исследуемая область Содержание компонентов, мол. % Состав по анализу
AlO1.5 FeO1.5 SrO NdO1.5
Nd2SrFe2O7 SQ 40.42 19.57 40.01 Nd2SrFe2O7
1   39.92 20.10 39.98
2   39.90 18.90 41.20
Nd2Sr(Al0.20Fe0.80)2O7 SQ 8.35 31.09 21.88 38.68 Nd2Sr(Al0.21Fe0.79)2O7
1 8.73 31.27 20.18 39.82 Nd2Sr(Al0.22Fe0.78)2O7
2 9.87 30.98 19.76 39.39 Nd2Sr(Al0.24Fe0.76)2O7
Nd2Sr(Al0.80Fe0.20)2O7 SQ 36.03 8.24 17.55 38.18 Nd2Sr(Al0.82Fe0.18)2O7
1 32.30 7.20 19.80 40.70 Nd2Sr(Al0.82Fe0.18)2O7
2 32.39 6.08 19.91 41.62 Nd2Sr(Al0.84Fe0.16)2O7
Nd2SrAl2O7 SQ 38.37 20.13 41.50 Nd2SrAl2O7
1 37.74 19.73 42.53
2 40.19   20.05 39.76

Примечание. Содержание кислорода методом РСМА не определяли (стехиометрический состав приведен на основании определенного методом РСМА содержания катионов).

По результатам рентгеновской дифрактометрии (рис. 1), алюмоферриты Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 (0 < х < 1) изоструктурны двухслойным оксидам Nd2SrВ2O7 (В = Al, Fe). Рентгеновские дифрактограммы всех образцов Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 проиндицированы в тетрагональной сингонии в пр. гр. I4/mmm (Z = 2) в соответствии с данными [14, 20]. Зависимости параметров а, с и объема (V) элементарной ячейки от реальных составов (определенных по данным элементного анализа) образцов системы Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7, синтезированных при температуре 1400°С (табл. 1), приведены на рис. 2а–2в. Полученные зависимости свидетельствуют об образовании непрерывного ряда твердых растворов Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7. Монотонность увеличения параметров а, с и V элементарной ячейки также указывает на единый механизм изовалентного катионного замещения во всей области существования твердых растворов Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 (0 < х < 1). Наблюдаемое положительное отклонение от закона Вегарда (рис. 2а, 2б) свидетельствует о возможном отклонении от статистически беспорядочного распределения ионов Al3+ и Fe3+ в твердом растворе.

Рис. 2.

Изменение параметров а (а), с (б) и объема элементарной ячейки V (в) с увеличением содержания железа(III) в твердом растворе Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7.

Для расчетного определения пределов смесимости в системе Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7 была построена зависимость поведения энергии Гиббса фазы переменного состава от соотношения компонентов при температурах 1100–1400°С. Необходимые для данного расчета значения энтальпии смешения ΔНм определяли на основе кристаллоэнергетической теории изоморфных смесей [39] с учетом уточнений, предложенных в [40]. Функцию ΔSм рассчитывали в приближении идеальной смеси, т.е. не учитывали влияние распределения разнозарядных катионов Nd3+/Sr2+ по неэквивалентным позициям в структурах Nd2SrВ2O7 (В = Al, Fe) и других эффектов, связанных с возможным упорядочением изоморфно замещающихся компонентов и с вкладом в ΔSм колебательной энтропии. Возможность использования подобных допущений для определения пределов изоморфной смесимости компонентов в сложных оксидных фазах была показана, например, в работах [4042]. Недостающие в литературе сведения об объемных коэффициентах сжимаемости рассматриваемых фаз Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 определяли по соотношению, предложенному в работе [43], из экспериментальных данных о микротвердости фаз Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 (HV = 10–12 ГПа). Полученные в результате расчета величины модулей объемной упругости K (K = 1/β) для Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 варьируются в пределах 144–164 ГПа и характерны для оксидов с перовскитоподобной структурой [15, 4446]. Хорошее совпадение полученной из экспериментальных данных по микротвердости величины модуля объемной упругости для Nd2SrAl2O7 с литературными данными (144 и 140 ГПа [15, 46] соответственно) позволяет предположить корректность выполненных расчетов.

В результате анализа значений энергии Гиббса Gм в зависимости от температуры и состава системы Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7 рассчитаны кривые бинодального и спинодального распада твердых растворов Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 в диапазоне температур 1100–1380°С (рис. 3).

Рис. 3.

Диаграмма фазовых трансформаций в системе Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7. Рассчитанные кривые бинодального (1) и спинодального (2) распада твердых растворов Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7, 3 – экспериментальные данные. Данные приведены по результатам микрорентгеноспектрального анализа.

Результаты исследования термической устойчивости ферритов Nd2SrFe2O7 и NdSrFeO4 методом визуально-политермического анализа на высокотемпературном микроскопе с последующим рентгенофазовым анализом приведены на рис. 4а, 4б. Соединение Nd2SrFe2O7 плавится с разложением при 1770°С, что подтверждают данные РФА (на высокотемпературном микроскопе) образца состава Nd2SrFe2O7 после его плавления (рис. 4а). Можно отметить, что характер и фазовый состав образца после плавления (наличие фаз NdFeO3, NdSrFeO4, Nd2SrFe2O7) подобны состоянию образца изоструктурной фазы Lа2SrFe2O7 после его плавления, описанному в работе [47]. Согласно приведенным в [47] данным, La2SrFe2O7 при плавлении разлагается на LaFeO3 и расплав состава (мол. %) 32 La2O3, 36 SrO, 32 Fe2O3. Температура плавления NdSrFeO4 составляет 1740°С. Рентгеновские данные для NdSrFeO4 после плавления позволяют судить о конгруэнтном характере плавления указанной фазы (рис. 4б).

Рис. 4.

Рентгеновские дифрактограммы (CuKα-излучение) Nd2SrFe2O7 (а) и NdSrFeO4 (б): 1 – до плавления (исходный образец), 2 – после плавления на высокотемпературном микроскопе (закалка).

На основании данных теоретического расчета равновесного и спинодального распада твердых растворов Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 и данных, полученных методом отжига и закалки с последующим рентгенофазовым анализом, а также результатов визуально-политермического анализа, позволивших определить температуры начала плавления фаз Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7, была построена диаграмма фазовых трансформаций в системе Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7 (рис. 3). Вид диаграммы фазовых трансформаций в системе Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7 определяется характером фазовых превращений и устойчивостью фаз, образующихся в системах NdO1.5–SrO–FeO1.5 и NdO1.5–SrO – AlO1.5 в широком интервале температур. Температуры и характер плавления сложных перовскитоподобных алюминатов и ферритов, образующихся в системах NdO1.5–SrO–FeO1.5 и NdO1.5–SrO–AlO1.5, приведены в табл. 1.

В подсолидусной части системы Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7 в интервале температур 1380–1750°С расположено поле непрерывного ряда твердых растворов Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7, подтвержденного рентгеноструктурными исследованиями и расчетом, представленным выше. Ниже рассчитанной критической температуры Ткр находится область распада твердых растворов Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7.

Как показано в работах [21, 26, 48], алюминаты Ln2SrAl2O7 (Ln = La, Nd) плавятся с разложением на LnAlO3 и жидкость состава 35.7La2O3 ⋅ 28.6SrO ⋅ ⋅ 35.7Al2O3. Температуры плавления Nd2SrAl2O7, определенные в работах [48, 49] и предыдущем исследовании [21], отличаются незначительно и составляют 1780, 1810 и 1825°С (табл. 1). Температура плавления NdSrAlO4, согласно [48], составляет 1740°С и близка к температуре плавления NdSrFeO4. Можно ожидать близкие температуры плавления у оксидов NdSrAl1 –xFexO4, данные по формированию и температурам плавления которых в литературе отсутствуют. По данным [48] и [50], NdAlO3 плавится при 2067 и 1990°С соответственно. Согласно [51], NdFeO3 плавится конгруэнтно при 1795°С. Данных о температурах плавления перовскитоподобных фаз NdAl1 –xFexO3 системы NdFeO3–NdAlO3 в литературе не найдено. Имеется ограниченная информация об изоструктурных фазах LaAl1 –xFexO3 [52] и GdAl1 –xFexO3 [53], формирующихся во всем концентрационном интервале при термической обработке при 1300°С.

Таким образом, более легкоплавкими в системах NdО1.5–SrO–ВО1.5 (В = Al, Fe) оказываются однослойные оксиды NdSrВO4 по сравнению с двухслойными фазами Nd2SrВ2O7 и оксидами NdВO3 (В = Al, Fe) со строением перовскита (табл. 1). Все это определяет вид фазовой диаграммы, т.е. наличие двух областей, в которых существуют твердая (Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 или NdAl1 –xFexO3) и жидкая фазы (рис. 3). Таким образом, нижняя кривая высокотемпературной части системы Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7 соответствует линии солидуса.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Методом твердофазных химических реакций из простых оксидов неодима, железа(III), алюминия и карбоната стронция при температуре 1400°C впервые получен непрерывный ряд твердых растворов двухслойных фаз Раддлесдена–Поппера Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 (0 < х < 1). Показано, что зависимость параметров элементарной ячейки от состава имеет положительное отклонение от закона Вегарда. Построена диаграмма фазовых трансформаций в системе Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7 на воздухе. Теоретически рассчитаны пределы стабильности изоморфной смеси в субсолидусной области системы Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7. Экспериментально определены температуры и характер плавления исследуемых соединений Nd2Sr(Al1 –xFex)2O7 (0 < х ≤ 1) и NdSrFeO4. Показано, что крайние соединения рассматриваемой системы Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7 формируются по единому механизму и плавятся инконгруэнтно с образованием фаз со структурой перовскита. Представлена диаграмма состояния системы Nd2SrAl2O7–Nd2SrFe2O7 с неограниченной взаимной растворимостью компонентов при высоких температурах и с областью распада ниже критической температуры Ткр.

Список литературы

  1. Ding P., Li W., Zhao H. et al. // J. Phys. Mater. 2021. V. 4. № 2. P. 022002. https://iopscience.iop.org/article/10.1088/2515-7639/abe392

  2. Ломанова Н.А., Томкович М.В., Осипов А.В. и др. // Журн. неорган. химии. 2021. Т. 66. № 5. С. 658. [Lomanova N.A., Tomkovich M.V., Osipov A.V. et al. // Russ. J. Inorg. Chem. 2021. V. 66. № 5. P. 755. https://doi.org/10.1134/S0036023621050090]

  3. Vega-Castillo J., Prado F. // Solid State Ionics. 2018. V. 325. P. 228. https://doi.org/10.1016/j.ssi.2018.08.020

  4. Gupta S., Verma M.K., Singh D. // Ceram. Int. 2016. V. 42. P. 18418. https://doi.org/10.1016/j.ceramint.2016.08.175

  5. Bannikov D.O., Safronov A.P., Cherepanov V.A. // Thermochim. Acta. 2006. V. 451. №1–2. P. 22. https://doi.org/10.1016/j.tca.2006.08.004

  6. Zharikova E.V., Rozova M.G., Kazakov S.M. et al. // Solid State Commun. 2016. V. 245. P. 31. https://doi.org/10.1016/j.ssc.2016.07.020

  7. Chupakhina T.I., Kadyrova N.I., Melnikova N.V. et al. // Mater. Res. Bull. 2016. V. 77. P. 190. https://doi.org/10.1016/j.materresbull.2016.01.023

  8. Kovalenko A.N. // Nanosyst. Phys. Chem. Math. 2016. V. 7. № 6. P. 941. https://doi.org/10.17586/2220-8054-2016-7-6-941-970

  9. Tugova E.A. // Acta Metallurgica Sinica (Eng. Lett.). 2016. V. 29. № 5. P. 450. https://doi.org/10.1007/s40195-016-0407-0

  10. Deeva Yu.A., Chupakhina T.I., Melnikova N.V. et al. // Ceram. Int. 2020. V. 46. № 10. P. 15305. https://doi.org/10.1016/j.ceramint.2020.03.071

  11. Sheshko T.F., Kryuchkova T.A., Serov Yu.M. et al. // Catal. Ind. 2017. V. 9. № 2. P. 162. https://doi.org/10.1134/S207005041702009X

  12. Liu B., Liu X.Q., Chen X.M. // J. Alloys Compd. 2018. V. 758. P. 25. https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2018.05.117

  13. Lehtimäki M., Yamauchi H., Karppinen M. // J. Solid State Chem. 2013. V. 204 P. 95. https://doi.org/10.1016/j.jssc.2013.05.012

  14. Yuan F., Liao W., Huang Y. et al. // J. Phys. D: Appl. Phys. 2018. V. 51. P. 125307. https://doi.org/10.1088/1361-6463/aaafc3

  15. Feng J., Wan Ch., Xiao B. et al. // Phys. Rev. B. 2011. V. 84. P. 024302-6. https://doi.org/10.1103/PhysRevB.84.024302

  16. Huang F.-T., Li Ya., Xue F. et al. // Phys. Rev. Res. 2021. V. 3. P. 023216. https://doi.org/10.1103/PhysRevResearch.3.023216

  17. Feng J., Huang Z.C., Zhou R. et al. // Key Eng. Mater. 2012. V. 512–515. P. 975. https://doi.org/10.4028/www.scientific.net/KEM.512-515.975

  18. Zvereva I., Smirnov Yu., Gusarov V.V. et al. // J. Solid State Sci. 2003. V. 5. № 2. P. 343. https://doi.org/10.1016/S1293-2558(02)00021-3

  19. Тугова Е.А. // Журн. общ. химии. 2019. Т. 89. № 11. С. 1792. [Tugova E.A. // Russ. J. Gen. Chem. 2019. V. 89. P. 2295.] https://doi.org/10.1134/S1070363219110215

  20. Aksenova T.V., Vakhromeeva A.E., Elkalashy Sh.I. et al. // J. Solid State Chem. 2017. V. 251. P. 70. https://doi.org/10.1016/j.jssc.2017.04.015

  21. Zvereva I.A., Tugova E.A., Popova V.F. et al. // Chim. Techno Acta. 2018. V. 5. № 1. P. 80. https://doi.org/10.15826/chimtech.2018.5.1.05

  22. Миссюль А.Б., Марченко Е.М., Попова В.Ф. и др. // Физика и химия стекла. 2003. Т. 29. № 6. С. 839. [Missyul’ A.B., Marchenko E.M., Popova V.F. et al. // Glass Phys. Chem. 2003. V. 29. № 6. P. 608.]

  23. Зверева И.А., Попова В.Ф., Пылкина Н.С. и др. // Журн. общ. химии. 2003. Т. 73. № 1. С. 47. [Zvereva I.A., Popova V.F., Pylkina N.S. et al. // Russ. J. Gen. Chem. 2003. V. 73. № 1. P. 43.] https://doi.org/10.1023/A:1023418317283

  24. Тугова Е.А., Попова В.Ф., Зверева И.А. и др. // Журн. общ. химии. 2007. Т. 77. № 6. С. 887. [Tugova E.A., Popova V.F., Zvereva I.A. et al. // Russ. J. Gen. Chem. 2007. V. 7. № 6. P. 979.] https://doi.org/10.1134/S1070363207060023

  25. Зверева И.А., Сейтаблаева С.Р., Смирнов Ю.Е. // Журн. общ. химии. 2003. Т. 73. № 1. С. 35. [Zvereva I.A., Seitablaeva S.R., Smirnov Yu.E. // Russ. J. Gen. Chem. 2003. V. 73. № 1. P. 31.] https://doi.org/10.1023/A:1023414216375

  26. Попова В.Ф., Тугова Е.А., Зверева И.А. и др. // Физика и химия стекла. 2004. Т. 30. № 6. С. 766. [Popova V.F., Tugova E.A., Zvereva I.A. et al. // Glass Phys. Chem. 2004. V. 30. № 6. P. 564.] https://doi.org/10.1007/s10720-005-0014-z

  27. Попова В.Ф., Тугова Е.А., Исаева А.С и др. // Физика и химия стекла. 2007. Т. 33. № 5. С. 686. [Popova V.F., Tugova E.A., Isaeva A.S. et al. // Glass Phys. Chem. 2007. V. 33. № 5. P. 498.] https://doi.org/10.1134/S1087659607050124

  28. Тугова Е.А. // Физика и химия стекла. 2009. Т. 35. № 4. С. 550. [Tugova E.A. // Glass Phys. Chem. 2009. V. 35. № 4. P. 422.] https://doi.org/10.1134/S1087659609040129

  29. Торопов Н.А., Келер Э.К., Леонов А.И. и др. // Вестник АН СССР. 1962. № 3. С. 46.

  30. Мезенцева Л.П., Попова В.Ф., Альмяшев В.И. и др. // Журн. неорган. химии. 2006. Т. 51. № 1. С. 126. [Mezentseva L.P., Popova V.F., Almjashev V.I. et al. // Russ. J. Inorg. Chem. 2006. V. 51. № 1. P. 118.] https://doi.org/10.1134/S0036023606010190

  31. Bechta S.V., Krushinov E.V., Almjashev V.I. et al. // J. Nucl. Mater. 2006. V. 348. P. 114. https://doi.org/10.1016/j.jnucmat.2005.09.009

  32. Petrosyan A.G., Popova V.F., Gusarov V.V. et al. // J. Cryst. Growth. 2006. V. 293. № 1. P. 74. https://doi.org/10.1016/j.jcrysgro.2006.05.017

  33. Гусаров В.В., Суворов С.А. // Журн. прикл. химии. 1990. Т. 63. № 8. С. 1689. [Gusarov V.V., Suvorov S.A. // J. Appl. Chem. USSR. 1990. V. 63. № 8. P. 1560.]

  34. Зверева И.А., Попова В.Ф., Вагапов Д.А. и др. // Журн. общ. химии. 2001. Т. 71. № 8. С. 1254. [Zvereva I.A., Popova V.F., Vagapov D.A. et al. // Russ. J. Gen. Chem. 2001. V. 71. № 8. P. 1181. https://doi.org/10.1023/A:1013248323047]

  35. Гусаров В.В. // Журн. общ. химии. 1997. Т. 67. № 12. С. 1959. [Gusarov V.V. // Russ. J. Gen. Chem. 1997. V. 67. № 12. P. 1846.]

  36. Гусаров В.В., Ишутина Ж.Н., Малков А.А. и др. // Докл. АН. 1997. Т. 357. № 2. С. 203. [Gusarov V.V., Ishutina Z.N., Malkov A.A. et al. // Dokl. Akad. Nauk. 1997. V. 357. № 2. P. 203.]

  37. Ломанова Н.А., Томкович М.В., Соколов В.В и др. // Журн. общ. химии. 2016. Т. 86. № 10. С. 1605. [Lomanova N.A., Tomkovich M.V., Sokolov V.V. et al. // Russ. J. Gen. Chem. 2016. V. 86 № 10. P. 2256.] https://doi.org/10.1134/S1070363216100030

  38. Tugova E.A., Gusarov V.V. // J. Alloys Compd. 2011. V. 509. № 5. P. 1523. https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2010.10.149

  39. Урусов В.С. Теория изоморфной смесимости. М.: Наука, 1977. 252 с.

  40. Суворов С.А., Сёмин Е.Г., Гусаров В.В. Фазовые диаграммы и термодинамика оксидных твердых растворов. Л.: Изд-во Ленингр. ун-та, 1986. 140 с.

  41. Гусаров В.В., Семин Е.Г., Суворов С.А. // Журн. прикл. химии. 1980. Т. 53. № 8. С. 1911.

  42. Гусаров В.В., Семин Е.Г. // Журн. неорган. химии. 1992. Т. 65. № 9. С. 2092.

  43. Yang W., Parr R.G., Uytterhoeven L. // Phys. Chem. Miner. 1987. V. 15. P. 191. https://doi.org/10.1007/BF00308783

  44. Petrov D. // Acta Chim. Slov. 2015. V. 62. P. 716. https://doi.org/10.17344/acsi.2014.1235

  45. Sangwal K., Hordyjewicz M., Surowska B. // J. Optoelectronics Adv. Maters. 2002. V. 4. № 4. P. 875. https://www.academia.edu/21300129/Microindentation_hardness_of_SrLaAlO4_and_SrLaGaO4_single_crystals

  46. Feng J., Xiao B., Zhou R. et al. // Acta Mater. 2012. V. 60. P. 3380. https://doi.org/10.1016/j.actamat.2012.03.004

  47. Тугова Е.А., Попова В.Ф., Зверева И.А. и др. // Физика и химия стекла. 2006. Т. 32. № 6. С. 923. [Tugova E.A., Popova V.F., Zvereva I.A. et al. // Glass Phys. Chem. 2006. V. 32. № 6. P. 674.] https://doi.org/10.1134/S1087659606060137

  48. Арсеньев П.А., Ковба Л.М., Багдасаров Х.С. и др. Соединения редкоземельных элементов. Системы с оксидами элементов I–III групп. М: Наука, 1983.

  49. Bondar I.A., Toropov N.A. // Mater. Res. Bull. 1967. V. 2. № 4. P. 479. https://doi.org/10.1016/0025-5408(67)90088-8

  50. Mizuho M., Yamada T., Noguchi T. // J. Ceram. Soc. Jpn. 1977. V. 85. P. 90. https://doi.org/10.2109/JCERSJ1950.85.978_90

  51. Nielsen J.W., Blank S.L. // J. Cryst. Growth. 1972. V. 13–14. P. 702. https://doi.org/10.1016/0022-0248(72)90545-3

  52. Hrovat M., Holc J., Kuščer D. et al. // J. Mater. Sci. Lett. 1995. V. 14. № 4. P. 265. https://doi.org/10.1007/BF00275618

  53. Tugova E.A., Gusarov V.V. // Nanosyst.: Phys. Chem. Math. 2013. V. 4. № 3. P. 352. http://nanojournal.ifmo.ru/en/wp-content/uploads/2013/06/NPCM2013-43P352.pdf

Дополнительные материалы отсутствуют.